我们知道电感上的电压由以下公式定义：
\$V = L * \frac {di}{dt} \$
因此，在电流突然中断的情况下（例如机械触点打开时），现实生活中会出现电压尖峰。
然而，情况并非总是如此：我们看不到电弧发生在小电感负载中。（例如，小电感负载是指玩具汽车电机。）但是，公式表明当机械触点打开时 \$ \frac{di}{dt} \$ 项应该接近无穷大，因此 \$L \$ 项（在小感性负载中应该很小）不应该有显着的影响。简单地说，我们应该能够在任何时候打开任何电感负载时看到火花——与电感无关。
阻止电压达到无穷大的实际因素是什么？电流实际上下降得更慢，还是公式可能不足以应对这种“不连续性”？
一个真正的电感器看起来像这样（下图是一个有 4 个线圈的电感器），每个线圈之间都有少量（通常在 pF-fF 范围内）电容。每根电线也有一些与之相关的电阻。
因为电感器中的每个线圈都有电阻（如果考虑一个线圈，则为每一段导线），这会阻碍电流并降低电压。少量的电容也将存储一些电压并防止电压的瞬时变化。
这些都吸收能量，防止存储在电感器周围的电动势 (EMF) 产生无限电压。电感器实际上可以简化为如下左图所示的电路。
由于寄生效应的损耗要低得多，超导线圈将能够产生更大的电压。
任何能量存储系统（电感器）都具有非零尺寸。
任何非零尺寸的东西都具有非零电场或电容。器件结通常是寄生电容的主要来源。反激系统使用二极管将能量传输到负载电容器中。
在峰值电压偏移时，所有的感应能量 (1) 已被消散为热量 (2) 被辐射为电磁场 (3) 存储在有意电容和寄生电容的电场中。
由于“开关”打开时的串联电容，串联电阻与“反冲”电压有很大关系。这形成了一个经典的串联 RLC 谐振电路，该电路具有通过阻抗比获得电压增益的特性
\$Q=\dfrac{|X_C|}{R} = \dfrac{|X_L|}{R}=\dfrac{\omega _0 L}{R}\$ 在谐振频率 \$\omega _0= \dfrac {1}{\sqrt{LC}}\$
对于反冲电压峰值的情况，可以证明\$|V_p| = Q * V_{dc}\$ 表示品质因数、Q（上图）和某个谐振频率下的环路电源电压 Vdc。
当 t 变为 0，V/L=dI/dt 使带有接触开关的电路断电时，由于这种寄生电容，V 不会变为无穷大。
例如，考虑一个串联电路，Vdc=1V，L=1uH，R=1 Ohms，Idc=1A。如果Csw = 1pF ，刚打开时的开关电压反冲是多少？
1V , 100V, 1kV, 1e6 V 还是无限？
现在考虑对于具有 1nF 输出电容且 RdsOn << 1% 的 R=1 的 FET 开关也是如此。什么是 dV？
ps如果你学到了一些东西，然后评论你的答案。
直观的答案是，开关从导体变为一个微小的杂散电容器，这限制了电压的转换速率，电感器也限制了电流的转换速率，并且在它们的谐振频率下，电压增益 Q 在 ω0 是相反的与 R 成正比，因此更大的系列 R 会抑制电压。
答案 \$ V_p= I_{dc} \sqrt{\dfrac{L}{C}} \$ = 1A * √(1uH/1pF)= 1kV
可以证明开路阻抗就像传输线“特性阻抗” \$ Zo= \sqrt{\dfrac{L}{C}} \$
我们看到电压反冲看起来像欧姆定律。\$ V_p = I_{dc}*Z_0\$ 峰值电压 Vp，由中断感应电流产生，\$I_{dc}\$。
只需考虑一个 100 uH 和 1 amp 电流的简单示例。当与电感器串联的触点打开时，电感器上可能会留下 5 pF 的寄生电容，而这 1 安培会产生高反冲电压，但有多少呢？
$$I = C\dfrac{dV}{dt}$$
因此，5 pF 电容器两端的电压可能（没有双关语）可能以 200 kV/微秒的速率上升。鉴于它的启动电压相比之下可能可以忽略不计，在几微秒内可能会产生相当大的电压。然而，电感器中存储的能量不足可以缓解这种情况：-
$$W = \dfrac{L\cdot I^2}{2}$$
或 5 微焦耳。所有这些能量将循环转移到电容器，我们可以将电容器能量公式等同于 5 uJ，从而为我们提供最大电压：-
$$W = \dfrac{C\cdot V^2}{2}$$
这会产生 1414 伏的峰值电容器电压。
