您可以重新排列电路：

^{模拟此电路- 使用CircuitLab创建的原理图}

但是使用 Thévenin 等价，你有这个：

^{模拟这个电路}

这是一个标准的RC电路

$$V'_{in} = {R_2\over{R_1+R_2}}V_{in}$$ 和 $$R_p = R_1||R_2 = {R_1R_2\over{R_1+R_2}}$$

你的方程是正确的，但写得有点不寻常。

您可以重新安排获得：

$$H(\omega) = \frac{1}{C_1 R_1} \times \frac{1}{j\omega+\frac{R_1+R_2}{C_1R_1 R_2}}$$

所以你的极点频率（或你的低通滤波器的截止）是

$$f=\frac{\frac{R_1+R_2}{C_1 R_1 R_2}}{2\pi}$$

因为你的价值观是$745$kHz 远高于测试信号的最高频率（$100$千赫）。所以你不会看到任何滚降。

这是磁力/相位与频率的关系：

您可以将此电路解释为分压器，使用

$$R_2 \parallel \frac{1}{j\omega C} = \frac{R_2}{j\omega R_2 C + 1}$$ 和$R_1$. 因此传递函数为

$$H(j\omega) = \frac{R_2 \parallel \frac{1}{j\omega C}}{R_2 \parallel \frac{1}{j\omega C} + R_1} = \frac{\frac{R_2}{j\omega R_2 C + 1}}{\frac{R_2}{j\omega R_2 C + 1} + R_1} = \frac{R_2}{R_2 + R_1(j\omega R_2 C + 1)}$$

如果将分子和分母除以$R_2$这是您计算的相同表达式，但我认为使用我的结果更容易理解过滤器。作为$\omega \to 0$

$$H(j\omega) = H(0) = \frac{R_2}{R_2 + R_1}$$ 这是您对使用简单分压器的期望$R_1$和$R_2$. 作为$\omega \to \infty$分母占主导地位并且$|H(j\omega)| \to 0$. 这是一个低通滤波器，因此输出应取决于频率（前提是您扫描到足够高的频率）。

这是您在 CircuitLab 设置中的电路，以便您可以在 CircuitLab 中对其进行仿真：

^{模拟此电路- 使用CircuitLab创建的原理图}

这是CircuitLab报告的电路频率扫描（点击放大）：

您可以使用它来验证您的 Matlab 代码。如果您发布您的 Matlab 代码，我们也可以帮助您找到它的问题。