麦克斯韦方程的完整推导充满了整个大学水平的教科书，而且涉及太多，无法进入这里。

但是当考虑来自天线的辐射（在线性导体中流动的电流）时，归结为天线周围的 E（电）和 H（磁场）场都有几个不同的分量。对于 H 场，有一个分量与 1/r ²成比例，而另一个分量与 1/r 成比例。对于 E 场，有 3 个：1/r ³分量、1/r ²分量和 1/r 分量。

1/r ³项是偶极静电场，它表示存储在电容场中的能量。类似地，1/r ²项表示存储在感应场中的能量。这代表了天线导体的“自感”，其中电流产生的磁场会在导体本身上感应出“反电动势”。只有 1/r 项表示实际从天线带走的能量。

在天线附近，1/r ³和 1/r ²分量占主导地位，E 和 H 之间的相位关系很复杂，这些场确实以 Olin 描述的方式存储能量，并将能量返回到天线本身.

然而，在“远场”（例如，距离天线超过 10 个波长）中，场的 1/r 分量占主导地位，产生传播的电磁平面波，并且这些分量确实彼此同相。

混淆源于它们（瞬时电场和磁场矢量场）在空间上相距 90 度，而不是在时间上。也就是说：

\$ E \cdot B = 0\$ ，而 \$ E \times B \$ 是传播方向（坡印廷向量）。

自由空间的阻抗是恒定的。它的值与 E 和 H 的比值成正比。

它是一个电阻量，这意味着 E 和 H 的大小必须一起上升和下降。

维基百科： -

假设给定一个沿 \$\hat{z}\$ 方向传播的电场，\$\vec{E} = \hat{x}E_0 \cos\left(\omega t - kz\right)\美元。与电场和磁场相关的麦克斯韦旋度方程由下式给出： $$ \nabla \times \vec{E} = -\frac{\partial}{\partial t}\mu\vec{H} $$电场的空间导数到磁场的时间导数。如果我们看这个方程，为了找到 \$\vec{H}\$，我们必须对 \$\vec{E}\$ 求空间导数，然后找到 \$\vec{H} \$ 我们将不得不随着时间的推移整合相同的函数，所以本质上我们最终会得到与开始时相同的时谐函数。由于 \$\vec{H}\$ 的时间导数上的负号，我们最终得到的电场和磁场在技术上是 180\$^\circ\$ 异相，

基本上，问题中链接的图表可以很好地可视化空间中的字段，如果您仔细观察，您可以看到字段相位。但是，查看方程式可能同样具有启发性，如果您通过数学，麦克斯韦会给您答案。